原理:BDF薄壁管体的自重转化为外力对BDF薄壁管体的作用。仅被外力直接作用的系统内的BDF薄壁管体任意截面产生弯矩，发生位移;没有受到外力直接作用的BDF薄壁管体区域，其截面没有弯距造成的位移。然而，BDF薄壁管体结构的连续性，已发生了位移的BDF薄壁管体截面，实际上又带动了BDF薄壁管体的整体变形。
    在BDF薄壁管体的上、下半圆(图5)，平台对BDF薄壁管体自重的反作用力作用在下半圆的底部，故在下半圆的任意截面上存在弯距的作用，其筒壁任意截面上的点，在X-Z坐标系中发生位移，因此，下半圆产生变形。BDF薄壁管体的上半圆没有受到外力的直接作用，故上半圆任意截面的弯矩等于零，理论上，其上半圆没有产生位移。
    在BDF薄壁管体的左、右半圆，因对称，作用的外力大小相等，作用点和方向相同。取纵向右半圆的BDF薄壁管体进行分析，由于BDF薄壁管体结构的连续性，第N象限截面上点的水平位移带动了第工象限截面上点的水平位移，故造成第工象限BDF薄壁管体的曲率发生变化。
    BDF薄壁管体的左、右半圆曲率变化相同，BDF薄壁管体产生了整体变形(图2)。
2. 2. 1BDF薄壁管体上半圆的第1象限(图5)
    由于未受到外力的作用，其任意截面的弯矩M:=0 ,AZ点在BDF薄壁管体中径垂直方向的向下位移Uz=0,A。点在BDF薄壁管体中径水平方向的往右位移Wo:等于AZ点在水平方向的往左位移的相反数Wz,Woz=Wz
2. 2. 2BDF薄壁管体下半圆的第W象限
    见图5、图60
    a)弯矩M的计算。
    设:第N象限的BDF薄壁管体于A，截面处固定，
    则:在M,作用下，A。分别向下和向右位移。
    M, = PR cos}p-MP
    则:于A，截面处固定之，作用于下半圆BDF薄壁管体任意截面A的弯矩M一M,一2R2 Fr<晋cos*一‘，。
    需要指出的是，第一种方法计算的M为筒体自重作用于任意截面的弯矩，第二种方法计算的M为平台对筒体的反作用力作用于下半BDF薄壁管体任意截面的弯矩，故两者不相等。
    b)第N象限BDF薄壁管体中径在垂直方向的减少量。
    A，点在垂直方向往上位移U，等于A。点在垂直方向往下位移U。的相反数。采用与计算方法一相同的求位移公式，仅为假定的固定BDF薄壁管体的截面不。负号表示BDF薄壁管体的最右点A。垂直向下位移。A;点在垂直方向往上位移U,--U第N象限BDF薄壁管体中径在水平方向的增大量为A。点在水平方向的往右位移W。正号表示BDF薄壁管体的最右点A。水平方向往右的位移。
2.2.3BDF薄壁管体的右半圆
    a)BDF薄壁管体中径在垂直方向的减少量是调整前第I象限的位移与第N象限的位移之和。
    在右半圆BDF薄壁管体的水平位移调整后，第I象限筒节中径在垂直方向的增大量等于第N象限的减少量。由于变形调整前，第I象限BDF薄壁管体没有受到外力的直接作用，其位移为零，且BDF薄壁管体中径为第I象限与第W象限的半径之和，故BDF薄壁管体变形调整后，右半圆筒节中径在垂直方向的减少量等于BDF薄壁管体变形调整前，第N象限BDF薄壁管体中径在垂直方向的位移值。
    b)BDF薄壁管体中径在水平方向的增大量是调整前第I象限的位移与第N象限的位移之和的一半。
    在右半圆BDF薄壁管体的水平位移调整后，第I象限筒节中径在水平方向的增大量等于第W象限的减少量。变形调整前，第工象限BDF薄壁管体没有受到外力的直接作用，其位移为零，且BDF薄壁管体第I象限与第N象限的半径相同，故BDF薄壁管体变形调整后，右半圆BDF薄壁管体中径在水平方向的增大量等于BDF薄壁管体变形调整前，第N象限筒节中径在水平方向位移值的一半。
    W为右半圆BDF薄壁管体的水平位移调整之后，在A处的水平位移值。显而易见，W。小于Woi的位移值，其原因是虽然第I象限的BDF薄壁管体没有外力的直接作用，没有外力造成的变形。但是，BDF薄壁管体结构的连续性，第工象限的BDF薄壁管体阻碍了第N象限BDF薄壁管体的水平位移，在A。截面进行了自我调整、相互协调。同理，第象限BDF薄壁管体的水平位移带动了第I象限BDF薄壁管体的水平位移，使其曲率发生变化，造成BDF薄壁管体的整体变形。
2.2.4薄壁筒体的自重变形量
    因BDF薄壁管体左、右半圆垂直方向的中径相同，故其垂直位置的BDF薄壁管体中径在垂直方向的减少量相等，故因BDF薄壁管体水平方向的中径为左、右半圆的半径之和，故BDF薄壁管体中径在水平方向的增大量等于右半圆筒节中径在水平方向增大量的2倍。薄壁BDF薄壁管体自重变形的圆度G。